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当电容器接入直流电源时ღ★，它将按时间常数确定的速率充电至外加电压值ღ★。只要电源持续存在ღ★，电容器将无限期保持这种电荷状态ღ★。
充电过程中ღ★，充电电流i会流入电容器ღ★，其大小与极板电荷变化率相等ღ★，即与电压变化速率相抗衡ღ★。因此电容器对流向极板的电流存在阻碍作用ღ★。
充电电流与电容器电源电压变化速率的关系可用公式表示为ღ★：i = C(dv/dt)ღ★，其中C为电容值（单位法拉）ღ★，dv/dt是电源电压随时间的变化率优发娱乐官网app下载ღ★。当电容器充满电后ღ★，由于极板电子饱和ღ★，将阻止更多电子流入新能源科技ღ★。ღ★，此时电容器如同临时储能装置ღ★。
理想电容器即使断开直流电源yy街机三国官网ღ★，也能无限期保持极板电荷ღ★。但在含交流电容的正弦电压电路中ღ★，电容器会按电源频率交替充放电ღ★。因此交流电路中的电容器始终处于循环充放电状态ღ★。
当正弦交流电压施加于电容器极板时ღ★，电容器先沿一个方向充电ღ★，再随交流电压极性变化反向充电ღ★。电压瞬时变化会受到电荷沉积（或释放）需要时间的制约ღ★，遵循V = Q/C关系ღ★。观察以下电路ღ★：
当开关闭合瞬间(t=0)ღ★，由于极板无电荷ღ★，大电流开始涌入电容器ღ★。正弦电源电压V在0°时刻以最大速率正向增长通过零参考轴ღ★。此时极板间电位差变化率最大ღ★，流向电容器的电流也达到峰值ღ★，电子以最大速率在极板间迁移yy街机三国官网ღ★。
当电源电压到达波形90°点时ღ★，变化速率开始减缓ღ★。在极短暂的瞬间ღ★，极板间电位差既不增也不减ღ★，电流随之降为零ღ★。
在90°时刻ღ★，电容器两端电位差达到最大值(Vmax)优发娱乐官网app下载ღ★。由于电容器已充满且极板电子饱和ღ★，电流停止流动ღ★。
随后电源电压开始沿负向递减ღ★，向180°零参考线回落ღ★。虽然电源电压仍为正值ღ★，但电容器开始释放极板多余电子以维持恒定电压ღ★，导致电容电流反向（负向）流动yy街机三国官网优发官网appღ★，ღ★。
当电源电压在180°点穿越零参考轴时ღ★，正弦电压的变化率（斜率）达到负向最大值ღ★，此时流入电容器的电流也相应达到最大速率ღ★。此时极板间电位差为零ღ★，电荷均匀分布在两极板间ღ★。
由此可见ღ★，在0°至180°的第一半周期内ღ★，施加电压达到正最大值的时间比电流峰值滞后四分之一周期(1/4ƒ)ღ★。换言之ღ★，纯电容电路中电压滞后电流四分之一周期（90°）永续能源ღ★，ღ★，如下图所示ღ★：
在180°至360°的第二半周期ღ★，电源电压反向运动并向270°负峰值趋近ღ★。在此极值点ღ★，极板间电位差既不增也不减ღ★，电流再次降为零优发娱乐官网app下载ღ★。电容器两端电位差达到负向最大值ღ★，无电流流入ღ★，电容器如同90°时刻那样完全充满ღ★，只是极性相反ღ★。
当负向电源电压开始沿正向增长ღ★，向360°零参考线回升时ღ★，已充满的电容器必须释放多余电子以维持恒定电压ღ★，开始放电直至360°时电压归零yy街机三国官网ღ★，随后充放电过程周而复始ღ★。
通过上述电压电流波形分析可见ღ★：由于充放电过程ღ★，电流始终比电压领先1/4周期（π/2=90°）ღ★，与电容器两端电位差存在相位差ღ★。因此交流电容电路中电压与电流的相位关系ღ★，与我们先前讨论的交流电感电路完全相反ღ★。
这种效应也可用相量图表示ღ★：纯电容电路中电压滞后电流90°ღ★。若以电压为参考优发游戏官网ღ★，ღ★，则可表述为电流超前电压四分之一周期（90°）ღ★，如下矢量图所示ღ★：
记忆纯交流电容电路中电压电流相位关系有多种方法ღ★，其中最简单易记的是使用ICE助记符ღ★。
ICE表示在交流电容中优发国际ღ★，ღ★，电流I（Current）始终领先电动势E（Electromotive force）ღ★。换句话说yy街机三国官网ღ★，电容器中电流先于电压ღ★，Iღ★、Cღ★、E组合即为ICEღ★。无论电压初始相位角如何ღ★，这个表达式对纯交流电容电路始终成立ღ★。
现在我们已了解ღ★：电容器通过极板电子流动来抵抗电压变化优发娱乐官网app下载ღ★，其充放电过程中电子流动量与极板间电压变化率成正比ღ★。与电阻器通过实际电阻阻碍电流不同yy街机三国官网ღ★，电容器对电流的阻碍作用称为电抗ღ★。
与电阻类似ღ★，电抗以欧姆为单位ღ★，但用符号X表示以区别于纯电阻R值ღ★。由于讨论的元件是电容器优发娱乐官网app下载ღ★，其电抗称为容抗(XC)ღ★，单位欧姆ღ★。
由于电容器充放电量与极板间电压变化率成正比ღ★，电压变化越快ღ★，电流越大ღ★；电压变化越慢优发娱乐官网首页入口网站ღ★，ღ★，电流越小ღ★。这意味着交流电容器的电抗与电源频率成反比ღ★，如下所示ღ★：
从上述公式可见ღ★：随着频率升高ღ★，容抗值及其总阻抗（单位欧姆）趋近于零ღ★，表现为短路状态ღ★；而当频率趋近于零（直流）时优发游戏appღ★，电容器电抗趋近无穷大ღ★，表现为开路状态ღ★，这正是电容器阻隔直流的原因ღ★。
容抗与频率的关系与我们之前讨论的感抗(XL)完全相反ღ★。这意味着容抗与频率成反比ღ★：低频时呈现高值ღ★，高频时呈现低值ღ★，如图所示ღ★：
电容器容抗随极板间频率升高而降低ღ★。因此容抗与频率成反比ღ★。虽然容抗阻碍电流流动ღ★，但极板上的静电电荷量（即交流电容值）保持恒定ღ★。
这意味着在每半周期内ღ★，电容器能更充分地吸收极板电荷变化ღ★。同时随着频率增加ღ★，由于极板间电压变化率增大yy街机三国官网ღ★，流入电容器的电流值也随之增加ღ★。
其中ღ★：IC = V/(1/ωC)（或IC = V/XC）为电流幅值ღ★，θ = +90°表示电压与电流之间的相位差ღ★。对于纯电容电路ღ★，Ic超前Vc 90°ღ★，或者说Vc滞后Ic 90°ღ★。
前文已说明ღ★，纯交流电容中的电流会超前电压90°ღ★。但在实际应用中ღ★，不存在绝对的纯电容ღ★，因为所有电容器极板都存在一定内阻ღ★，从而产生漏电流ღ★。因此ღ★，我们可以将电容器视为一个电阻R与电容C串联组成的非理想电容ღ★。
当电容器存在内阻时ღ★，其总阻抗应表示为电阻与电容的串联组合ღ★。在同时包含电容C和电阻R的交流电路中ღ★，组合两端的电压相量V等于两个分量电压VR和VC的相量和ღ★。这意味着流入电容器的电流仍会超前电压yy街机三国官网ღ★，但超前角度小于90°ღ★，具体取决于R和C的值优发娱乐官网app下载ღ★，其相位差用希腊字母Φ表示ღ★。
虽然可以通过数学计算求得这两个分量的合成电压ღ★，但由于VR和VC存在90°相位差ღ★，更直观的方法是构建矢量图进行矢量相加ღ★。
要绘制交流电容的矢量图ღ★，需要选定参考量ღ★。在串联交流电路中ღ★，电流是公共量优发娱乐官网app下载ღ★，因此可作为参考基准ღ★。纯电阻和纯电容的独立矢量图如下ღ★：
交流电阻的电压矢量与电流矢量同相ღ★，因此VR矢量按比例与电流矢量重合绘制ღ★。而在纯交流电容电路中ღ★，我们知道电流超前电压（遵循ICE法则）ღ★，因此VC矢量按相同比例绘制在电流矢量后方90°处（即滞后90°）ღ★。
由于纯电容中电流超前电压90°优发国际手机版唯一官网下载ღ★！ღ★，由VR和VC压降绘制的合成相量图构成直角三角形OADღ★。我们可运用勾股定理计算RC电路的总电压值ღ★。已知VR = I·Rღ★，VC = I·XCღ★，则外加电压为两者的矢量和ღ★：
阻抗Z（单位ღ★：欧姆Ω）是交流电路中电阻（实部）和电抗（虚部）对电流的总阻碍作用优发娱乐官网app下载ღ★。纯电阻阻抗的相位角为0°ღ★，而纯电容阻抗的相位角为-90°ღ★。
当电阻和电容连接在同一电路中时ღ★，总阻抗的相位角将介于0°到-90°之间ღ★，具体取决于元件参数值ღ★。通过阻抗三角形可以求解上述简单RC电路的阻抗ღ★：
已知单相正弦交流电源电压为ღ★：V(t) = 240 sin(314t – 20°) ღ★，连接至200μF的纯交流电容ღ★。试求流入电容器的电流值ღ★，并绘制相应相量图ღ★。
电容器两端的峰值电压等于电源电压ღ★。将该时域值转换为极坐标形式ღ★：VC = 240∠-20° (V)ღ★。容抗计算公式为ღ★：XC = 1/(ω·200μF)ღ★。根据欧姆定律ღ★，流入电容器的最大瞬时电流为ღ★：
某电容器内阻10Ωღ★、容值100μFღ★，接入电源电压V(t) = 100 sin(314t)ღ★。试计算流入电容器的峰值瞬时电流ღ★，并构建显示各电压分量的电压三角形ღ★。
1. 纯交流电容电路中ღ★，电压与电流存在90°相位差ღ★，电流超前电压（ICE记忆法则）